本文標(biāo)題："表面鍍層幾個分子直徑的孔隙技術(shù),凝結(jié)蒸發(fā)孔隙半徑"

表面鍍層幾個分子直徑的孔隙技術(shù),凝結(jié)蒸發(fā)孔隙半徑

I型等溫線的毛細(xì)管凝結(jié)
時常以I型等溫線的存在暗示吸附劑的孔隙是如此狹窄，以致
在每個壁上只能容納一單分子層，在等溫線的右邊水平分枝吸附
量到達最大值，孔隙已被充滿會對這種理解提出凝難，他們引用
一些有利于如下觀點證據(jù)，即等溫線的水平分枝代表填滿寬度在
達幾個分子直徑的孔隙，他們發(fā)現(xiàn)，對于給定的木炭，當(dāng)吸取分
子大小 不同的吸附物時，是正確的，而這指吸附層假定僅一分
子厚，最大的吸取便等于單層容量，于是算出的比表面末必有這
樣大；例如，一種沙木炭。

從吸附等溫線得到關(guān)于吸附膜的分子情況的結(jié)論的困難，這困
難的產(chǎn)生，基本上是由于等溫線通過所表述的是分子的運動和排
列的結(jié)論，就需要了解熵變化，因為自由能和熵變化是通過下式
與吸附熱聯(lián)系起來的。

阻滯現(xiàn)象的解釋
對于普遍存在的阻滯現(xiàn)象
早先的解釋，應(yīng)用毛細(xì)管凝結(jié)，認(rèn)為它與接觸角的阻滯相聯(lián)系
，毛細(xì)管凝結(jié)假說的后期發(fā)展認(rèn)為，阻滯基本上是由于吸附和解
吸間的機理不同所致，例如，在吸附時，多分子層從壁上向仙生
長，或解吸時與這兩種情況結(jié)合，從球形彎月面蒸發(fā)，按墨水瓶
假說，差別在于分別發(fā)生凝結(jié)和蒸發(fā)的孔隙半徑的不同，對于兩
種過程都保留著。

采用一個相當(dāng)不同的觀點，而集中注意力于吸附劑腫脹的重要
性，他指出，這種腫脹會使吸附劑產(chǎn)生如此的變形，從而突然增
加其可接近的面積，許多“凝膠”類的吸附劑系由各種的并且不
規(guī)則的形狀，這一是后隊將重復(fù)并反向，然而，由于表面力隨距
離增大很快地降低，結(jié)構(gòu)“開放”時的表面力比原先對抗“開放
”時的弱些，因此，當(dāng)回到結(jié)構(gòu)彈開的表面壓時，并沒有突然的
崩潰，直至和腫脹降低到足以被減弱的表面力所克服時，結(jié)構(gòu)繼
續(xù)保持開放著，即有阻滯現(xiàn)象，電磁將被彈開，要把它們重新吸
回在一起所需的電流將大于，因為磁吸引力隨距離增加而減弱，
因而產(chǎn)生阻滯現(xiàn)象，或非孔隙性吸附劑來，如預(yù)測的那樣，將在
更大程度上表現(xiàn)出這一現(xiàn)象。

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